Уравнения мантийной конвекции
Тепловая конвекция в вязкой мантии описывается распределением вектора конвективных скоростей Vi(x,y,z), распределением температуры T(x,y,z) и давления p(x,y,z). Эти неизвестные функции находятся из решения системы трех уравнений: уравнения переноса импульса, тепла и массы
|
|
(1) |
|
|
(2) |
|
|
(3) |
где Si j - девиаторный тензор вязких напряжений,
|
|
(4) |
Ra - число Рэлея, равное
|
|
(5) |
Уравнения (1-3) записаны в приближении Буссинеска в безразмерных переменных. За единицу измерения для длины принята толщина мантии D, для скорости D/k, для времени D2/k, для температуры T0, для вязкости h0, для давления и напряжений h0k/D2. Давление p отсчитано от его гидростатического распределения p(z), определяемого условием 
p0 = - r0g.
Дополнительно
Развитие представлений о природе тепловых явлений и свойств макросистем
Вокруг нас происходят явления, внешне весьма
косвенно связанные с механическим движением. Это явления, наблюдаемые при
изменении температуры тел, представляющих собой макросистемы, или при переходе
их из одного состояния (например, жидкого) в другое (твердое либо
газообразное). Такие явления наз ...
Методы оценки близости допредельных и предельных распределений статистик
Рассматривается проблема оценки близости предельных
распределений статистик и распределений, соответствующих конечным объемам
выборок. При каких объемах выборок уже можно пользоваться предельными
распределениями? Каков точный смысл термина "можно" в предыдущей фразе?
Основное внимание уд ...